Страница 14 из 190
Параллельно струе помещался мелкий стеклянный масштаб с ценой деления 0,1 мм, который был отчётливо виден в поле зрения телескопа вместе с описанными светлыми объектами. При измерении телескоп передвигался параллельно струе и слегка поворачивался вокруг вертикальной оси так, чтобы яркая линия, проходя через середину эллипса, совпадала с волосяной нитью окуляра.
Рис. 5
На рис. 5 показан вид поля зрения телескопа. Каждый раз при достижении такого положения отсчитывалось положение волосяной нити по масштабу. Точность установки и измерений положения составляла 0,01 мм.
Во всем предыдущем рассмотрении предполагалось, что ось струи расположена горизонтально. Если же струя образует некоторый угол с горизонтальной плоскостью (а так оно и есть для большей части длины изучаемой струи вследствие её кривизны), то яркая линия и малая ось эллипса будут составлять такой же угол с вертикальной волосяной нитью.
В этом случае нужно следить за тем, чтобы середина вертикальной линии, соединяющей центр спирали с осью телескопа, находилась на одной высоте со струёй. Если это условие выполнено, то, как показывает более тщательное рассмотрение, две вертикальные плоскости, проходящие соответственно через ось струи и через ось телескопа, будут взаимно перпендикулярны. При этом последняя плоскость как раз пересекает пучность волны, когда вертикальная волосяная нить проходит через середину яркой линии, занимающей положение малой оси эллипса.
Поскольку амплитуда колебаний вследствие вязкости жидкости убывает по мере удаления от отверстия, расстояние OA от струи до фокальной линии не одинаково на всем протяжении струи. Хотя при измерении длины волны на коротком участке струи этот факт не имеет существенного значения, с ним приходится считаться, когда измерения распространяются на участки большой длины. В этом случае фокусировка телескопа должна изменяться в процессе измерения, в результате чего координаты пучностей не удается измерить с такой точностью, как говорилось выше.
Разность двух последовательных показаний прибора даёт расстояние между проекциями соседних пучностей на горизонтальную плоскость. Деля эту разность на cos α, где α — угол наклона струи к горизонтали в измеряемом месте, получаем истинное расстояние между пучностями. Это расстояние можно считать непосредственно равным искомой длине волны. Действительно, считая ось струи прямолинейной и отвлекаясь от возможных нерегулярностей, можно с большой точностью записать уравнение профиля волны в виде (см. стр. 25)