Страница 87 из 161
Явления магнитного резонанса в твердых телах
Если мы теперь рассмотрим твердотельный материал, то в нем разные магнитные моменты ядер или электронов могут в присутствии внешнего магнитного поля сложиться, давая полный магнитный момент (это получается в веществах, называемых парамагнитными материалами), что приводит к сильному намагничиванию материала.
Р’РѕРїСЂРѕСЃ Рѕ том, как быстро средний магнитный момент парамагнитного вещества откликается РЅР° быстрое изменение магнитного поля, действующего РЅР° это вещество, уже рассматривался РІ 1920-С… РіРі. Р’. Ленцом (18881957), Рџ. Рренфестом, Р“. Брейтом Рё Камерлинг-Оннесом, Р° 1930-С… РіРі. большое внимание было уделено тому, как магнитная система достигает теплового равновесия.
Шведский физик Р�. Вэллер (18981991) РІ своей знаменитой работе, которая была опубликована РІ 1932 Рі., уже различал РґРІР° главных механизма, благодаря которым система достигает равновесия после ее возмущения (явления релаксации). Рто взаимодействие СЃРїРёРЅРѕРІ или ядер РґСЂСѓРі СЃ РґСЂСѓРіРѕРј, которое РјС‹ будем называть СЃРїРёРЅ-СЃРїРёРЅРѕРІРѕРµ взаимодействие, Рё механизм взаимодействия СЃРїРёРЅРѕРІ СЃ атомами, которые образуют твердое тело (кристаллическая решетка), который РјС‹ будем называть СЃРїРёРЅ-решеточным взаимодействием. Если взаимодействия СЃРїРёРЅРѕРІ РґСЂСѓРі СЃ РґСЂСѓРіРѕРј или СЃ решеткой РЅРµ существует, тогда приложение внешнего поля РїСЂРѕРёР·РІРѕРґРёС‚ только прецессионное движение индивидуальных СЃРїРёРЅРѕРІ, РЅРµ зависящее РґСЂСѓРі РѕС‚ РґСЂСѓРіР°, Рё без коллективного движения. Наоборот, эффект взаимодействия СЃРїРёРЅРѕРІ РґСЂСѓРі СЃ РґСЂСѓРіРѕРј Рё СЃ решеткой Рё наличие внешнего магнитного поля РїСЂРѕРёР·РІРѕРґРёС‚ энергию обмена между спинами Рё между спинами Рё решеткой, Рё поскольку атомы СЃ разной ориентацией РёС… СЃРїРёРЅРѕРІ РјРѕРіСѓС‚ относиться Рє разным энергетическим СѓСЂРѕРІРЅСЏРј, получается возмущение уровней. РњС‹ можем применить формулу Больцмана, используя статистическую механику, согласно которой состояния СЃ меньшей энергией являются более вероятными. После времени релаксации (которое тем больше, чем слабее взаимодействия), наступает термическое равновесие, РїСЂРё котором вероятность найти СЏРґСЂРѕ или атом СЃРѕ спинами, параллельными полю (состояние СЃ наинизшей энергией), больше, чем вероятность найти его СЃ антипараллельными спинами.
Важность концепции спин-решеточной релаксации была снова поднята в 1937 г. Г. Казимиром (1909-2000) и Ф. Дюпре. Они указали, что, рассматривая взаимодействие между спинами и решеткой, следует иметь в виду, что электроны, будучи легкими и быстрыми, взаимодействуют друг с другом быстрее и сильнее. В результате спиновое равновесие при некоторой температуре достигается за очень короткое время около десятой доли миллисекунды (время спин-спиновой релаксации). Затем система спинов начинает взаимодействовать с более массивной решеткой, которая вообще имеет отличную от системы электронных спинов температуру, и равновесие достигается за более продолжительное время, типичное в миллисекунду или даже большее (время спин-решеточной релаксации). Различие времен спин-спиновой и спин-решеточной релаксаций позволяет рассматривать кристалл в магнитном поле, как бы разделенным, на две подсистемы: одна, образованная спинами, другая решеткой, причем каждая со своей собственной температурой.
В то время возбуждение магнитных уровней производилось с целью изучить уровни атомов и спины ядер. Голландский физик С. Дж. Гортер рассмотрел в конце 1930-х начале 1940-х гг. возможность того, что прецессия ядерных магнитных моментов во внешнем поле может проявиться в макроскопических эффектах. В 1936 г. он попытался обнаружить ядерный резонанс в твердых телах путем поиска увеличения температуры и показал свою интуицию, связав отрицательные результаты своего эксперимента с продолжительным временем спин-решеточной релаксации (в его случае большей, чем сотая секунды). Он обсуждал свои эксперименты с Раби в 1937 г.
Магнитный резонанс
Первые успешные эксперименты РїРѕ обнаружению магнитного резонанса РІ веществе Р·Р° счет электромагнитных эффектов были выполнены независимо Р¤. Блохом РІ Стэнфорде, Р•. Рњ. Парселлом РІ Гарварде (РЎРЁРђ) Рё Р•. Рљ. Завойским РІ РЎРЎРЎР . Р’ этих экспериментах наблюдалась переориентация магнитных моментов ядер или электронов РІ твердых телах РїСЂРё взаимодействии СЃ электромагнитной волной. Рта методика получила название магнитного резонанса.
Чтобы наблюдать этот эффект нужны РґРІР° магнитных поля: РѕРґРЅРѕ постоянное поле для получения энергетических состояний, Р° РґСЂСѓРіРѕРµ осциллирующее поле, которое наводит переходы между этими состояниями. Таким образом, РїСЂРѕРёСЃС…РѕРґРёС‚ поглощение или испускание излучения, которое РїСЂРѕРёР·РІРѕРґРёС‚ изменение распределения энергии РїРѕ СѓСЂРѕРІРЅСЏРј. Рто явление, РІ некотором смысле, аналогично переходам электронов между РёС… орбитами, РІ результате которых получаются спектры РІ РІРёРґРёРјРѕР№, инфракрасной Рё ультрафиолетовой областях спектра, наблюдаемых РІ атомах. РќРѕ РѕРЅРѕ значительно сложнее. Р’ случае спектров атомов СѓСЂРѕРІРЅРё, между которыми РїСЂРѕРёСЃС…РѕРґСЏС‚ переходы, уже существуют, поскольку это энергетические СѓСЂРѕРІРЅСЏ электронов РІ атоме. Р’ магнитном случае нужно сначала образовать энергетические СѓСЂРѕРІРЅРё СЃ помощью некоторого внешнего поля, Р° СѓР¶ затем можно изучать переходы.