Страница 17 из 18
С . С . Герштейн .
Схема, поясняющая упругое рассеяние «классической» частицы на «абсолютно твёрдом» шарике. Рассеянию на угол J = p - a отвечает параметр столкновения r = R
sin(a/2) = R
cos(J/2), а сечение ds рассеяния в телесный угол dW = 2psinJdJ равно площади заштрихованного кольца: dJ = 2prdr = (p/2)RsinJdJ, т. е. дифференциальное сечение ds/dW = R/4, а полное сечение упругого рассеяния равно геометрическому сечению шарика: s = pR. При учёте квантовых (волновых) свойств частиц сечение получается иным. В предельном случае l >> R
(l = ħ
/r — длина волны де Бройля частицы, r — её импульс, ħ
— постоянная Планка) рассеяние сферически симметрично, а полное сечение в 4 раза больше классического: sкв
= 4pR
2
. При l