Страница 2 из 3
Лит.: Кольский Г., Волны напряжения в твердых телах, пер. с англ., М., 1955; Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория упругости, 3 изд., М., 1965 (Теоретическая физика, т. 7); Викторов И. А., Физические основы применения ультразвуковых волн Рэлея и Лэмба в технике, М., 1966.
Рэлея диск
Рэле'я диск, прибор для измерения силы звука; подробнее см. Диск Рэлея.
Рэлея закон
Рэле'я зако'н, гласит, что интенсивность I рассеиваемого средой света обратно пропорциональна 4-й степени длины волны l падающего света (I ~ l-4) в случае, когда среда состоит из частиц-диэлектриков, размеры которых много меньше l. Установлен Дж. У. Рэлеем в 1871. См. также Рассеяние света.
Рэлея закон намагничивания
Рэле'я зако'н намагни'чивания, установленная Дж. У. Рэлеем (1887) зависимость намагниченности J (или магнитной индукции В) ферромагнетиков от напряжённости магнитного поля и в слабых полях (когда напряжённость поля, действующего на образец, много меньше коэрцитивной силы Hc). Р. з. н. может быть выражен следующими формулами: а) для кривой первого намагничивания J = cобр H ± RH2 (см. Намагничивания кривые), где cобр — обратимая магнитная восприимчивость, которая характеризует обратимую линейную часть процесса, R — постоянная Рэлея, характеризующая необратимые нелинейные процессы намагничивания; б) для восходящих и нисходящих петель гистерезиса ½DJ½ = cобр ½DH½ + R ½DH½2, где ½DJ½ и ½DH½ — абсолютные величины приращений J и Н. Р. з. н. выполняется не только вблизи размагниченного состояния (J = 0, H = 0), но и при др. исходных значениях J или В, лишь бы значение и и его изменение DН были бы малыми по сравнению с Hc (Н, DН